一、Left (N,U)-coherent Dimensions and Excellent Extensions of Rings（论文文献综述）
张鹤耀[1]（2021）在《熔盐堆用纳米孔石墨的制备及辐照行为研究》文中进行了进一步梳理良好的安全性和经济性使熔盐反应堆（MSR）被列为下一代反应堆堆型之一,并成为各国争先发展的重点堆型。在液态MSR中液态熔盐既作为冷却剂又作为燃料载体,而作为慢化剂、反射体和结构材料的石墨必须要面临熔盐浸渗以及裂变产物尤其是被称为中子毒物135Xe的扩散的问题。因此核石墨的孔径必须降低至100 nm以下来抑制熔盐浸渗和裂变产物扩散。而商业成熟的核石墨在传统制造工艺中由于挥发物质的挥发以及石墨化过程中的热收缩会产生孔隙和裂纹,这些使生产出的石墨拥有较大的中值孔径和孔隙率,不能满足MSR对石墨孔径小于100 nm的要求。因此对于MSR而言,制备孔径尺寸在100 nm以下的纳米孔石墨来避免熔盐浸渗对石墨结构的高速率的破坏以及裂变产物扩散对石墨中子吸收截面的增加。此外,由于石墨的中子慢化能力是通过石墨晶格中的碳原子与中子不断的碰撞来实现的,因此不可避免地石墨要遭受大剂量的辐照损伤。并且,辐照损伤使石墨的晶格参数发生改变,在晶体内引入位错等缺陷,产生微应变,这些在影响石墨材料的性质的同时也影响反应堆的运行并限制其服役寿命。所以在美国橡树岭国家实验室采取的热解碳密封工艺和挤压成型的CGB石墨都在辐照环境中都产生了类似于涂层脱落、开裂、低寿命等不利因素。因此需要开发新的纳米孔石墨的制备工艺或者密封技术。而新开发的纳米孔石墨具有与传统核石墨不同的结构,并且新的密封技术也会在基体中引入新的结构。因此,有必要通过辐照实验研究其辐照行为和辐照损伤规律,并对其制备工艺或者密封技术进行指导。本文制备了几种可以实现中值孔径在100 nm以下的无粘结剂石墨和细颗粒石墨,并且还开发了新的密封工艺。由于离子辐照作具有辐照剂量大,辐照损伤效率高、辐照样品无放射性等特点,成为常见的良好的中子辐照的代替品。因此,对所制备的纳米孔石墨,采用3.0 MeV He+辐照模拟较低剂量的中子辐照损伤,采用7.0 MeV Xe26+辐照模拟较高剂量中子辐照损伤,并利用扫描电子显微镜（SEM）、原子力显微镜（AFM）、X射线衍射（XRD）、掠入射XRD（GIXRD）、拉曼光谱、透射电子显微镜（TEM）、X射线光电子能谱（XPS）以及纳米压痕等表征研究不同离子、不同损伤剂量和不同温度辐照后所得石墨的形貌、孔结构、微结构、微晶尺寸、微应变、缺陷密度、机械性能等变化,研究不同条件下的所得纳米孔石墨的辐照行为并揭示其辐照损伤规律。并利用退火研究辐照产生的缺陷的热退火行为。本文主要工作如下:1.为了实现无粘结的制备工艺以含有β-树脂的中间相炭微球为原料,并且为了避免石墨的各向异性产生的不利因素采用了等静压方法制备了纳米孔各向同性石墨（NPIG）。压汞曲线显示其中值孔径尺寸在69 nm,随后采用3.0 MeVHe+分别在室温和MSR设计工作温度650℃下辐照NPIG,并与IG-110进行了比较。室温辐照后,石墨化程度较低的NPIG在较低的离子注入量辐照后出现了催化石墨化现象,其d002与c轴方向的晶格参数减小,表面的缺陷密度也减小。而IG-110并没有出现类似的行为。在较高剂量的辐照后,IG-110与NPIG的变化趋势类似,即辐照损伤引起的缺陷密度增加并引起晶格参数的变化。对于高温辐照结果而言,由于辐照损伤剂量整体较低,高温辐照后,退火效应减缓了辐照引起的损伤并占据主导使缺陷密度降低,并且石墨化度较低的NPIG对此更加敏感。石墨的晶格结构以及缺陷密度的变化决定了其表面形貌的变化趋势。同时,室温辐照下,由于缺陷的钉扎效应使石墨表面硬化,并且随着缺陷密度的进一步增加导致结构被破坏,引起硬度和杨氏模量的降低。而高温辐照下,由于退火效应占据主导,缺陷密度的降低使缺陷的钉扎效应降低,从而使其硬度和杨氏模量减小。对截面的NPIG的表征显示,在辐照损伤剂量最大的深度,NPIG出现了裂纹。值得注意的是NPIG所展示的这些辐照不稳定因素将影响其作为MSR用石墨的使用。2.采用更低粒度的自烧结性生焦粉为原料直接等静压成型制备自烧结纳米孔石墨（SSNG）,其中值孔径在40 nm并且石墨化度比NPIG高。通过7.0 MeVXe26+辐照模拟中子辐照并在1-5.0 dpa的剂量范围内研究其辐照行为。SEM和AFM显示,辐照后填料颗粒膨胀,微孔和填料间的微间隙收缩,表面变得致密。随着表面辐照损伤剂量增加到0.55 dpa左右,微间隙和微孔的闭合导致其对肿胀的吸收达到饱和,这使得在垂直于表面方向上的膨胀迅速增加并引起“Ridge-like”结构的生长。GIXRD显示这种填料颗粒的膨胀来源于晶格常数沿c轴的膨胀,此外,拉曼光谱显示辐照后石墨面内缺陷密度增加以及石墨向非晶结构转化。通过辐照前的HRTEM和0.5和5.0 dpa辐照后不同深度的HRTEM,从原子尺度上展示了不同剂量损伤后,空位环的成核,位错环的成核并生长成为间隙型位错以及位错通过正向爬升所产生大量的不完整平面和位错偶极子。并且这种缺陷的产生和进一步的演化引起晶格常数与缺陷密度的变化。这些辐照引起的微间隙和微孔闭合所引起的表面致密化,以及辐照引入的缺陷密度的增加都使辐照后SSNG的硬度和杨氏模量增加。相比于NPIG以及热解碳涂层,SNNG具有较完整的表面和稳定的辐照性能。3.为了有更多的使用经验为参考,以商用核石墨IG-110为基体,采用聚酰亚胺浸渍工艺制备致密化的IG-110（D-IG-110）,并将其中值孔径降低至68 nm。采用7.0MeVXe 26+辐照研究聚酰亚胺浸渍碳化后的聚酰亚胺基碳（PI-C）的辐照行为。SEM显示PI-C在IG-110孔中的填充作用是D-IG-110的孔径和开孔率显着降低的原因,并且D-IG-110的初始石墨化度也因此略有降低。在约0.1 dpa（表面损伤剂量为0.02 dpa）辐照后,由于PI-C体积收缩的收缩率大于IG-110的孔隙的收缩率使得界面处产生裂纹。而由GIXRD所显示的D-IG-110的Lc的变化率低于IG-110,以及由拉曼光谱所显示的PI-C附近的表面的缺陷密度较缓慢的增加和La较低的收缩率,都表明PI-C发生辐照诱导的石墨化。这种辐照诱导的石墨化使PI-C的体积收缩,是其与基体IG-110界面处产生裂纹的主要原因。随着剂量的增加,辐照的损伤效应增加,界面处的裂纹消失甚至辐照前存在的一些细小的裂纹也消失。通过对作为参照物的IG-110的孔径收缩的统计并与D-IG-110的孔径变化对比,表明这种裂纹收缩且接触变得紧密是由于辐照损伤效应导致的PI-C的体积膨胀。通过拉曼光谱的分析,在PI-C区域,辐照所引起的表面残余应力的增加较减缓。4.考虑到石墨往往以大尺寸的石墨块进行使用以及石墨的致密性,以具有优异的润滑性能和高度石墨化结构的天然石墨片为填料,使用液相混合工艺制备细颗粒石墨FG。并且根据不同的煅烧温度400℃和450℃,制备了两种FG:G-400和G-450。压汞曲线显示G-400和G-450的中值孔径分别为23 nm和18 nm,但前者具有10 μm左右的大裂纹,这将影响其熔盐阻隔性。此外,由于更高的煅烧温度导致的天然石墨片表面包裹的粘结剂碳层更紧密,这也更有利于粘结剂碳的石墨化,G-450的石墨化度略高。因此,相比于G-450,G-400表现出较低的辐照稳定性,并且辐照后的石墨结构的残留也较少。并且通过7.0 MeVXe26+辐照实验阐明了其微结构演化机理:辐照后,石墨晶面间距d002增加,石墨平面的buckling/wrinkling或新基面的形成,堆叠结构变得无序化;在石墨层状结构未被彻底破坏前,由于层数的增加以及微的相干区域之间的微裂纹的闭合,c轴方向的微晶相干长度Lc增加。随着辐照剂量造成的损伤的增加,Lc由于石墨层状结构的严重破坏或无序结构的扩展而降低;而在基面内,缺陷密度的增加,以及由于c轴膨胀导致的泊松效应,微晶的横向尺寸La迅速减小,sp2 C-C键向sp3 C-C键大量转移。并根据微结构的演化研究了其形貌演化机理:辐照引起的微晶沿c轴膨胀以及沿a轴收缩的演化导致了表面出现的细小的裂纹与“Ridge-like”结构。此外,在650℃进行的退火实验也表明,点缺陷的愈合降低了缺陷密度并增加了结构的有序度。而对表面剂量为1.25 dpa辐照后的G-450进行1000℃退火后的缺陷密度,相比于0.11 dpa的表面剂量,并没有进一步显着降低。这是由于该温度下空位容易迁移,而过多的缺陷剩余且极易形成更复杂且结构稳定的空位簇,该空位簇的形成也阻止了间隙原子与空位的重组,使缺陷密度未能进一步降低。
时智慧[2]（2021）在《亚锡硫属化合物红外非线性光学晶体》文中认为红外非线性光学（Nonlinearoptical,NLO）材料因能获得相干可调的红外激光而备受关注,在红外遥感、环境监测、工业控制和微创外科手术等诸多方面都有广泛的应用。目前已经实现商业化的红外NLO晶体是黄铜矿结构的AgGaS2（AGS）、AgGaSe2（AGSe）和ZnGeP2（ZGP）,但它们由于固有的缺陷不能满足不断增长的市场需求。硫属化合物的倍频（Second-harmonicgeneration,SHG）效应强和透过范围广,为探索优异性能的红外NLO晶体提供了广阔的资源。引入具有立体化学活性孤对电子的亚锡离子有利于形成不对称结构单元且贡献较大的微观二阶极化率,并且亚锡与硫属元素可以有多种配位构型导致形成的化合物结构类型丰富。基于以上设计思路,我们通过高温固相法成功合成出一系列非中心对称结构的亚锡硫属化合物,且都具有较大的SHG效应,从实验和理论两个方面对它们进行了系统研究。1.结合亚锡和GaS4四面体单元设计合成了三元硫化物Sn2Ga2S5,它结晶于正交晶系空间群Pna21。它的三维网络结构由基本结构单元[SnS3]三角锥和[GaS4]四面体构成,可以看作是CoGa2S3和Pnma-SnS结构片段以1:2的比例互相穿插组合而成。Sn2Ga2S5表现出明显的NLO活性,其最大的SHG效应约为AGS的1.6倍,抗激光损伤阈值（Laser induced damage threshold,LIDT）约为 AGS 的 9.7 倍。Sn2Ga2S5 是MⅡ2-MⅢ2-Q5（MⅡ=Ca、Sr、Ba、Pb、Sn、Eu;MⅢ=B、Al、Ga、In;Q=S、Se）体系中第一个具有NLO活性的化合物。理论计算结果表明:双折射率过大导致Sn2Ga2S5不能实现相位匹配,且最大的NLO系数是AGS的1.1倍,与实验结果相一致。Sn2Ga2S5的非相位匹配行为排除了它的应用潜力。接下来,我们可以通过调整NLO活性基团的排列方式来调控双折射率到合适的大小,从而实现相位匹配。2.为了进一步探索可实现相位匹配的亚锡硫属化合物红外NLO材料,我们成功合成出三个硫属代磷酸盐SnPS3、SnPS2.86Se0.14和SnPSe3。它们都结晶于非中心对称结构的单斜空间群Pn。它们的三维网络结构由[SnQ8]（Q=S、Se）多面体和[P2Q6]（Q=S、Se）双帽三棱柱基本单元构筑。[Sn（1）Q8]十一面体和[Sn（2）Q8]十二面体共顶点和共边连接,孤立的[P2Q6]二聚阴离子填充在三维网络结构的空隙中。SnPS3和SnPS2.86Se0.14具有较宽的红外透过范围,光学带隙分别为2.35和2.13 eV。目前,由于SnPSe3的Pn结构只能在低温条件下获得,并且在室温条件下结构是中心对称的,因此我们没有评估其NLO性能。粉末SHG测试表明SnPS3和SnPS2.86Se0.14的SHG效应分别为AGS的1.1倍和1.2倍,都能实现相位匹配,与理论计算结果一致。偶极矩计算表明:[SnQ8]多面体对它们优异NLO性能做出了主要的贡献。3.基于1和2的实验结果,有必要进一步提高亚锡硫属化合物的NLO性能。经过不懈努力,获得了一种硫卤化合物Sn7Br10S2。它结晶于六方晶系空间群P63,其结构由两种类型的[SnL8]（L=Br、Br/S）十一面体交错连接形成沿63旋转轴延申的腔道,而[Sn（Br/S）7]八面体构筑的链填充在其中。与前两种有NLO活性的亚锡硫属化合物相比,Sn7Br10S2的SHG效应提高到AGS的1.5倍,光学带隙也增大到2.59 eV,红外透过范围为0.48-25μm,并且能够实现相位匹配。此外,SmBr10S2以Pb7Br10S2为母体原型,用Sn（Ⅱ）取代Pb（Ⅱ）,实现了从中心对称结构向非中心对称结构的转变,这种构筑非中心对称结构的策略为设计更多有潜力的NLO活性硫卤化合物提供了思路。
宋家兴[3]（2021）在《粘弹性Taylor-Couette湍流的直接数值模拟研究》文中进行了进一步梳理复杂流体在自然界中广泛存在并被不断应用于各种工程设计领域,柔性聚合物与流体流动的相互作用是软物质物理学和流体力学中最具挑战性的课题之一。牛顿Taylor-Couette（TC）湍流中加入可溶性长链高分子聚合物会对流动产生显着的影响。聚合物溶液的非线性粘弹性响应引起的新的不稳定性和流动状态极大地改变了牛顿湍流动力学和转捩路径。本文采用直接数值模拟研究了粘弹性湍流TC流动的三个经典问题,包括:1)湍流增阻的曲率依赖性;2)高阶流态转捩路径和3)湍流的惯/弹性主导机制研究。本文主要研究结果简述如下:对不同半径比下高雷诺数（Re=3000）粘弹性TC湍流的增阻现象,我们通过系统的角动量及其与流动涡结构的内在联系的分析,探究了增阻的几何曲率依赖性和机理。具体来说,研究发现,随着半径比的增加,小半径比（η=0.5）流场中小尺度的戈特勒涡结构会逐渐变弱并消失,而大半径比（η=0.912）流场中的大尺度泰勒涡结构则会逐渐变得规整并且占据整个圆筒间隔空间。角动量通量的输运特征也体现了上述涡结构的变化过程。通过分析对流通量和高聚物弹性应力对角动量通量的贡献,清晰地解释了与涡结构相对应的增阻机制及其随半径比的变化。以上研究发现将为今后研究具有弯曲流线几何构型下的局部弹性湍流结构提供新的指引路径,并为聚合物添加剂对湍流阻力行为的影响研究提供新的参考。以上研究还发现大半径比下湍流出现类似于层流化的现象,受此启发,我们数值研究了大半径比（η=0.912）和高雷诺数（Re=3000）情况下TC流动中聚合物溶液弹性诱导的流态转捩。研究首次发现了粘弹性TC流动中一条从惯性湍流到弹性主导的湍流的高阶转捩路径。这条分为两步的新颖转捩路径是通过在固定的聚合物浓度下增加最大分子链的长度L从而增加流体的拉伸粘性和环向应力来实现的。第一步,惯性湍流逐渐稳定为类似于调制波状涡流动的层流状态;第二步,这一层流状态进而失稳转捩到弹性主导的湍流状态。这种在空间上光滑且时间上随机的湍流态,在能谱上具有-3.5的幂次率,与弹性湍流非常类似。该转捩路径以及所历经的流动状态与平行剪切流中从惯性湍流到惯弹性湍流的反向转捩路径完全不同,表明了聚合物引起的环向应力在实现弹性主导湍流中的重要性。系统总的湍动能和弹性势能以及惯性应力和弹性应力呈现出相对强弱的变化,体现了该转捩路径背后惯性和弹性非线性之间的复杂竞争过程。最后,为了探究小半径比下圆筒壁面附近小尺度戈特勒涡结构对粘弹性TC湍流动力学和统计量特征的影响,我们通过发展新型的数值方法研究了小半径比（η=0.5）下Re从500到8000的惯弹性TC湍流。新开发的数值方法可以完全避免使用人工粘性,这克服了传统伪谱方法因添加人工粘性带来非物理影响的固有缺陷。研究发现随着Re的增加,湍流动力学可以分为两种状态:低Re情况下的弹性主导的湍流和高Re情况下的惯性主导的湍流。在弹性主导的湍流中,系统动量、应力和能量的输运及混合主要来自中心区域的大尺度流动结构的贡献。然而,在惯性主导的湍流中,物理量的输运和混合则主要受到来自近壁区域小尺度流动结构的影响。尽管如此,对所有Re,流场中都存在小尺度的弹性戈特勒涡,研究证明它们在内壁附近可以形成人字形的条带结构,其时间尺度比牛顿流的情形长得多。另外,流动-微结构耦合分析表明内壁面附近径向外流区域的弹性戈特勒不稳定性是由具有高拉伸率的聚合物产生的显着环向应力触发的。对平均流向拟涡能、平均动能、湍动能和雷诺剪切应力的输运平衡的详细研究表明,流体惯性的增加会阻碍弹性应力的生成,从而导致与弹性有关的非线性效应对湍流动力学和统计量的影响单调地减弱。
彭世杰[4]（2020）在《基于金刚石氮-空位色心的纳米磁成像实验研究》文中研究说明磁,作为基本物理量之一,对其精密测量推动了磁学相关领域的坚实发展。各类探测技术都在致力于提升空间分辨率和灵敏度,从霍尔探测器、自旋磁共振到超导量子干涉仪（SQUID）等。近年来,得益于量子技术的发展,金刚石氮-空位（NV）色心体系作为量子信息的载体,能够用来作为磁精密测量的量子传感器。金刚石氮-空位色心是一种固态自旋体系,易于初始化、操控和读出;它不仅在量子计算领域崭露头角,在量子精密测量领域更是显示出巨大的应用前景。基于这一体系,一系列磁共振谱学和成像的突破性进展在实验上已经实现,空间分辨率从亚毫米提升到了亚纳米,分子数从数十亿到了单个,甚至达到了单质子信号强度的磁共振探测。进而带动了微观磁共振在物理、化学、生物等交叉领域应用研究的热潮。本论文正是在此研究背景下选题,发展以氮-空位色心为磁信号量子传感器的纳米磁成像技术,并将其应用于生命科学领域的交叉研究,暨细胞原位的铁蛋白探测。本篇博士论文研究背景部分首先对各类可用于量子精密测量的体系做简要介绍;然后着重讲述金刚石NV色心的基本物理化学性质及其能用于磁信号探测的基本原理;最后则概述了国内外在纳米/单分子磁共振方向的研究进展。论文第二章是本文的主题部分,系统的介绍了我们的谱仪和技术、实验方案和结果等。为对细胞进行成像,采用的是在金刚石探针表面扫描细胞样品的方式,我们首先搭建了原子力显微镜（AFM）-光探测磁共振（ODMR）联合谱仪,此谱仪即能对NV色心进行量子操控又能以纳米步长扫描样品实现成像;接着阐述了成像原理,由于探测对象为细胞原位的顺磁性铁蛋白,当距离足够近时其会导致NV的相干时间和弛豫时间缩短,再配合原子力显微镜的扫描,即可得到铁蛋白在细胞中的分布图像;最后介绍了主要的实验结果及分析讨论,实现了十纳米分辨率的细胞原位铁蛋白成像。论文第三章展示了可以通过结合托勒分解和动力学去耦脉,任意增大和减小环境引起退相干的新方法。该方案利用环境中固有的退相干效应,同时包含数字量子仿真的通用性和模拟量子仿真高效率的优势。这种混合仿真方法,在NV色心的二和三能级体系上进行数值模拟。这里的研究结果表明,这种方案也有实验上的可行性。这样一来,为NV色心以及其他类似体系,模拟实际物理体系铺平了道路,可以很方便地对等效环境噪声类似量子比特的精准模拟,让原本恼人的退相干发挥余热。从上述实验介绍中可以看到,NV色心单自旋的相干时间和弛豫时间对精密测量和量子计算都至关重要,而这两个指标主要由金刚石中的磁噪声决定,我们相关的理论和实验工作都对NV色心的环境噪声进行了相关研究。最后补充介绍了 NV色心单自旋的操控,并对本论文的主要工作进行了简要的总结和展望。
蒋英杰[5]（2020）在《基于几种过渡金属配合物的分子自旋电子学器件设计》文中进行了进一步梳理随着电子器件朝“更小、更快、更冷”的方向发展,当器件尺寸越来越小时,其尺寸将很快达到分子或原子的尺度,在这一尺度下,量子效应不可忽略,这使得传统的以硅为基础的电子元器件的进一步小型化将碰到严重障碍。在这一背景下,将一些分子甚至是单个分子放置于两个电极之间从而实现一些最基本的数字电路的功能（如分子电流开关、整流、存储）已经成为微电子器件领域内的研究和应用热点。在微观甚至原子分子尺度下,基于第一性原理的材料设计方法,特别是基于密度泛函理论（DFT）的从头算方法,已开始在新兴材料设计中扮演越来越重要的角色。本文通过密度泛函理论结合非平衡格林函数的方法分别研究了几种过渡金属配合物的自旋分辨电子组态和量子输运性质,通过明确电子输运过程中量子行为和机制预测了它们在分子自旋电子学领域的应用。论文主体研究包含以下四部分内容:第一,研究了配合物Cp Fe·corannulene在不同配位模式下的电子组态和输运性质。经过结构弛豫,发现配合物Cp Fe·corannulene存在三个能量稳定的异构体,其中以η6模式配位的两种异构体表现出明显的自旋极化特征,其自旋向下的输运通道几乎处于关闭状态;而以η5模式配位的异构体Cp Fe·η5（exo）-corannulene表现非极化特征,但是具有最大的电流。过渡态的探究发现,通过温度和热力学控制可实现配合物在三个异构体间的切换,从而实现分子自旋电导开关的功能。具体地,在低温条件下,具有高自旋电子态的异构体贡献了器件的主要电导特征,并且电子的输运依赖于自旋向上的透射通道。随着环境温度的升高,配位化合物可以从高自旋态变为低自旋态。高/低自旋电导状态的电流强度比约为3:1。在较高的温度下,随着抗磁性异构体浓度的增加,两个自旋电子的隧穿通道被接通,向上和向下的自旋电流的强度彼此接近,该器件稳定在自旋电导的“关闭”状态。第二,研究了双镍笼型配合物[Ni2（SOCH）4（NCS）2]的分子结构拉伸对其自旋电子组态和输运性质的影响,结果表明配合物的五重态基态电子结构对结构的拉伸应变表现高容忍性。在输运性质的探究中我们发现,可以在不同尺寸的分子中检测到负微分电阻（NDR）、整流效应和完美的自旋滤波效应。结合晶体场理论,计算发现该配合物具有五重基态的关键原因源于轴向NCS配体与中心Ni（Ⅱ）离子间的反馈π键。分子磁矩的来源dxz和dyz轨道被不成对的电子占据,并且两个中心金属离子中未配对电子所占据轨道之间没有重叠,导致高/低自旋态（HS-LS）的转换不能通过配合物的拉伸来触发。因此,在该双金属体系中,高自旋态受到相干自旋耦合的保护,并且在分子大小不同的情况下在能量上都更加稳定。第三,研究了具有结构对称性的双镍笼型配合物[Ni2（OOCH）4（NCS）2]的输运性质。对比于不对称配合物[Ni2（SOCH）4（NCS）2],对称配合物表现出相似的自旋极化输运特征,但是由于结构的对称性,电导不具有整流特性;同时发现骨架配体的改变对配合物的自旋电子组态的影响较弱,轴向配体的选择和属性才是影响分子基态电子结构的决定性因素,顺磁性Ni（Ⅱ）离子的高自旋电子组态主要受轴向配体NCS的控制。与非对称配合物相较,可知轴向配体与金属离子间的反馈π键使金属离子呈现高自旋态,弱的金属间耦合使自旋电子不能在金属间离域,抵抗了自旋退相干。骨架配位环境的改变并未对配合物电子组态产生明显影响,这也说明轴配体才是决定配合物电子组态的关键因素。分子结的透射本征通道结果表明,自旋向下的电子透射在低电压下主要由费米能级附近的导电LUMO轨道决定,它表现为dz2轨道重叠特征。随着电压的增加,偏压窗内透射本征态的交替是NDR效应的起因。第四,研究了一系列平面及螺旋金属卟啉衍生物的电子组态和输运特征,目的是为了明确卟啉类衍生物中过渡金属离子的存在和几何构型的扭曲对电子组态和输运性质的影响。相较于单体,由于量子限制效应和共轭体系的延长,二聚体的能隙有所减小。锌卟啉衍生物具有和卟啉衍生物相似的电子组态;铁卟啉分子及衍生物中,Fe（Ⅱ）离子的d轨道对前线轨道的组成有重要贡献,Fe离子通过与卟啉环轨道杂化注入自旋极化特征。另外,结构的扭曲使分子结NDR效应的开启有一定的推迟。电子透射路线表明在卟啉及衍生物的分子结中,电子的透射主要通过边缘共轭体系完成,即使Fe离子对前线轨道有明显参与,从卟啉环到金属离子的局域电流仍很微小,Fe离子主要作用是为电子透射提供顺磁环境。
郎君[6]（2020）在《大功率IGBT模块电磁干扰特性研究》文中指出电力电子设备的发展极大地推动了电力工业的蓬勃发展,而开关器件是电力电子设备的核心组成部分。随着电力电子装置的不断大功率化和高频化,它们对周围环境产生的电磁干扰问题也日益严重。绝缘栅双极型晶体管（Insulated gate bipolar transistor,IGBT）是一种全控型混合器件,由于其开关频率高、控制方便、输入阻抗高、输出阻抗低等优点,IGBT被广泛应用于各种场合,但同时由其开关过程中的高dv/dt和di/dt而引发的相关的电磁兼容性问题也越来越无法忽视。因此对于功率半导体器件开关过程中产生的EMI的仿真及实验研究变得越来越迫切。为此本文以Infineon公司的FF1400R17IP4半桥双IGBT模块为研究对象,对其开关行为特性、导通瞬态过程中产生的EMI进行了仿真与实验研究。本文首先对IGBT电磁干扰的主要来源进行了分析,阐明了所研究问题的理论依据。接着详细分析了IGBT的静态特性和开关行为特性,指出了开关过程中产生EMI的高电压、高电流变化率从何而来。并采用基于有限元分析法的Ansys软件对所研究的大功率IGBT模块进行了参数化建模,从而对其开关特性进行了仿真研究,仿真结果同时验证了模型建立的正确性。接着,本文在Ansys软件的Maxwell模块中建立了相应实体三维模型,对IGBT的开关暂态磁场分布情况及其干扰特性进行了定性分析,得到对应的瞬态磁场分布云图。在进一步对IGBT与散热器进行建模仿真后,获得了其磁场分布图以及IGBT模块与散热器周围场范围内的磁场时域波形图。然后针对双脉冲测试条件下的大功率IGBT模块运行情况,利用Simplorer与Q3D分别进行双脉冲电路和IGBT模型的搭建,通过联合仿真分析其运行过程中产生的电磁干扰情况,得到了IGBT模块各引脚处的电流波形图以及IGBT模块的电流分布图。仿真结果对IGBT模块设计及其电磁兼容性设计有一定的参考意义,同时对IGBT模块辅助电路以及周围其他元器件的布局设置也有一定的参考价值。最后通过搭建实验平台,在双脉冲测试实验条件下,使用罗氏线圈测量得到了IGBT模块各引脚电流,定性分析了其产生的电磁干扰情况,并与仿真结果进行了对比,验证了仿真及实验的正确性。本论文有图81幅,表1个,参考文献80篇。
崔小舟[7]（2020）在《无线光通信轨道角动量技术若干关键问题研究》文中研究说明随着信息社会的不断发展,人们对大容量信息传输的需求与日俱增。无线光通信（Wireless Optical Communications,WOC）由于同时具有微波通信和光纤通信的优势,在进行高速通信的同时不受物理介质的束缚且无需频谱申请,故在应急通信、卫星通信、对潜通信等领域得到了广泛的研究与应用。涡旋光束携带的轨道角动量（Oribital Angular Momentum,OAM）模式间相互正交且模式数在理论上可取任意值;其作为新型的复用技术和高阶编解码技术,可以大幅提高WOC的信道容量和频谱利用率,已得到研究人员的广泛关注。然而,无线信道（如大气信道、水下信道）会破坏涡旋光束携带的OAM模式的正交性,导致模式间串扰。为了研究OAM在无线信道中的变化规律及OAM通信系统所受的影响,本论文将针对OAM技术在典型无线信道中的若干理论与应用,进行相关的理论推导、仿真分析和实验研究。下面对本论文的主要内容进行阐述:（1）针对弱大气湍流、弱海洋湍流信道中的OAM谱表达式较为繁琐的问题,提出针对径向指数为0 的拉盖尔-高斯（Laguerre-Gaussian,LG）光束OAM谱表达式的简化方法;推导弱大气湍流、弱海洋湍流信道中OAM谱的简化表达式,并研究其准确性规律。研究表明,在大多数情况下,简化表达式与原始表达式误差小于1%;OAM态越大、湍流强度越小,简化公式准确度越高。提出利用中间宗量x作为中间量的思路,使用简化表达式对OAM谱的变化规律进行解析分析:以弱大气湍流为例,解析分析了OAM态越大、湍流强度越大、传输距离越长、波长越短等因素导致OAM谱弥散程度越大的现象。同时,针对海洋湍流信道的特点,分析了 OAM谱弥散程度随盐度-温度平衡数、均方温度耗散率、动能耗散率等参数的变化规律。本项工作提出的简化公式较原始公式而言消去了无穷积分等复杂形式,计算量大大简化;且该公式中各变量关系较清晰,方便进行理论解析分析。（2）将弱湍流条件拓展至中强湍流条件下,推导中强陆地性大气湍流、海洋性大气湍流中LG光束的OAM谱表达式;推导中强陆地性大气湍流、海洋性大气湍流下LG光束OAM谱的简化表达式,验证其准确性。研究表明,在OAM模式较小时,简化表达式误差小于10%;在OAM模式较大时,简化表达式误差小于2%;在中强陆地性大气湍流情况下准确率随OAM态的增大而增大,但与湍流强度关系较小。解析分析OAM谱在中强陆地性大气湍流、海洋性大气湍流下随湍流强度、传输距离、OAM态、波长等参数的变化规律。（3）针对涡旋光束角向倾斜导致OAM模式弥散的问题进行研究;建立角向倾斜下的LG光束模型,推导角向倾斜下LG光束的OAM谱表达式;推导角向倾斜下的OAM谱的简化表达式并验证其准确性;研究了 OAM谱随偏移角度的变化规律,得到了发射OAM态及其串扰模式探测概率随角向偏移角度的波动规律;基于简化的表达式推导角向倾斜下OAM复用系统的误码率和信道容量表达式;基于误码率表达式推导在一定的误码率条件下角向倾斜容限表达式并验证:研究表明,发射态OAM越大、传输距离越长,角向偏移容限越小。本项工作提供了计算角向偏移下LG光束OAM谱的方法与理论依据。（4）不同于大气信道,水下信道对传输的涡旋光束的OAM模式干扰更为强烈。卷积神经网络（Convolutional Neural Network,CNN）在图像识别上对噪声等鲁棒性较高。本文针对中短距离水下无线光通信情景,提出在水下信道中使用CNN-OAM模式分类器对OAM叠加光束光强编码图样进行识别的方案。本文对该方案在海洋湍流信道中的识别率、鲁棒性等性能指标进行仿真研究;研究表明,该方案在中短距离海洋湍流信道中对OAM叠加态光强图样拥有较高的识别率;且该方案与传统共轭模OAM解法相比正确率显着提高。同时,本文在光学平台上对短距离人工模拟海水信道和短距离模拟海洋湍流信道中CNN-OAM模式分类器的可行性进行实验研究和性能分析;实验研究了短距离清澈海水、浑浊海水、模拟海洋湍流中CNN-OAM对16个OAM叠加态的不同性能变化规律;论文研究不同的OAM模式集合、OAM叠加态类型、OAM模式间隔、编码阶数等因素对识别率的影响;提出提高识别率的几种方法。（5）本文提出基于OAM编解码的逆向调制方案以提高逆向调制系统的编码阶数,并将该方案与CNN-OAM模式探测方法相结合,研究该方案在水下信道中的应用。本文利用随机相位屏的方法,仿真研究了该方案在数十米的海洋湍流信道中的识别率性能并进行图像传输模拟实验。同时,本论文在实验室光学平台上对该方案在短距离人工模拟海水和人工模拟海洋湍流信道中的可行性进行初步验证并研究其识别率性能的规律。本项工作首次提出了 OAM高阶编解码的逆向调制方案思路,为水下潜航器、水下传感器信息采集等收发端不对称的通信情景提供新的思路。
汪卓[8]（2020）在《两相湍流燃烧边界层的直接数值模拟及数据驱动建模》文中研究指明目前,化石能源的燃烧依旧是人类获取能量和动力的主要方式。这些燃料通常以两相湍流燃烧的形式被组织在一个受限的装置中。在这些装置的壁面附近,存在着颗粒-湍流-火焰-壁面四者之间的复杂相互作用,例如颗粒影响湍流的强弱、湍流使火焰弯曲褶皱、火焰在壁面发生熄火回火、壁面产生壁湍流并经受颗粒的碰撞磨损等等。这些过程会影响燃烧装置的安全性、效率以及污染物的生成。然而,由于近壁面的两相湍流燃烧存在强剪切、强耦合和强非线性,给相关研究带来困难和挑战,目前人们对两相湍流燃烧边界层的认知还十分有限。因此,本文采用高精度直接数值模拟方法逐步地对这一问题展开研究,以揭示颗粒-湍流-火焰-壁面之间的相互作用机理,同时为解决实际工程问题提供参考和指导。首先采用内嵌边界方法从微观角度考察了有限体积颗粒与各向同性湍流的作用机理。发现颗粒靠对流体做功来增强湍流,靠增强耗散率来抑制湍流。被颗粒增强的耗散率主要位于颗粒上游和侧翼的小尺度涡中。进一步分析表明,两种影响湍流的机制都与颗粒和流体之间的滑移运动有关。采用颗粒雷诺数来表征滑移运动之后,本文建立了这两种对立机制的强弱与颗粒雷诺数之间的定量关联,发现当颗粒雷诺数较高时颗粒做的功大于耗散,从而增强湍流;反之抑制湍流。从微观角度分析得出的这一结论与宏观统计结果也是吻合的。接着我们采用拌线扰动法获得了准确的平板边界层湍流。以再热式分级燃气轮机为背景,本文研究了H2-O2高温贫燃预混火焰与边界层湍流之间的相互作用机理。我们发现边界层中存在传播和自着火两种燃烧模态,且火焰传播主要出现在边界层的缓冲层中。在粘性底层中火焰还会由于壁面冷却作用发生熄火,同时导致大的壁面热通量。这一热通量的范围可以用自着火和火焰传播模态下的一维正碰熄火的热通量来进行大致预测。与此前采用单步机理的研究不同的是,本文发现熄火区也存在中间反应和释热,且热释率与火焰法向和壁面法向的夹角的余弦值呈负相关。火焰就像一个过滤器,将穿过火焰面的边界层湍流的雷诺应力和外层的湍流脉动削弱,同时使得边界层的发夹涡结构被破坏,壁面律失效,缓冲层中的高低速条纹数量减少且变宽。燃烧的放热还导致了火焰法向与湍流主应变率方向的对齐关系发生转变。此外,当惰性颗粒进入燃烧边界层后,相对冷态两相边界层,颗粒在缓冲层中的低速条纹的聚集现象减弱,在边界层外层由于燃烧的加速作用颗粒的浓度降低,但由于边界层内流向涡的清扫事件受燃烧影响发生的次数占比提高,颗粒在近壁面的浓度反而升高。由于湍流在缓冲层内的流向脉动速度增强,颗粒的流向脉动速度也随之增强。最后,针对直接数值模拟产生的海量数据无法充分利用的问题,本文提出了数据驱动的建模思路,并对大涡模拟的亚网格应力进行了建模。先验分析表明,当前模型的相关系数远高于传统经典模型的相关系数。在后验分析中,数据驱动模型对湍动能、亚网格耗散和能谱分布等重要湍流统计量的预测准确性都更具有优势。通过特征重要性分析,我们还发现速度二阶导数与亚网格应力存在关联。本文的研究工作一方面增进了我们对边界层内两相湍流燃烧的理解,另一方面产生了数十太字节（TB）的数据,并验证了数据驱动方法是帮助研究者探索物理规律和建立关联的有效途径,为下一步进行更大规模、更复杂问题的数据挖掘和物理建模提供了工作基础。
薛明萱[9]（2019）在《基于100Mo&116Cd目标核素的无中微子双贝塔衰变微量热器的研究》文中提出无中微子双贝塔衰变（0vββ）是目前超出粒子物理标准模型的最重要研究方向之一,是当前国际上粒子物理和核物理领域研究的科学前沿。中微子振荡作为粒子物理学上的重大发现表明中微子是有质量的基本粒子,但是中微子的绝对质量是多少、中微子的质量排序如何都还未知;有关中微子到底是马约拉纳（Majorana）粒子还是狄拉克（Dirac）粒子也是困扰物理学家已久的谜题。能够同时回答中微子质量问题和中微子属性疑问的黄金通道是无中微子双贝塔衰变。基于声子探测的光-热双读出闪烁晶体低温微量热器是寻找这一稀有衰变——无中微子双贝塔衰变最具潜力的技术选择之一。因为这类探测器属于“源=探测器”,待测粒子几乎将全部能量沉积在其中,还具有很高的探测效率;由于探测媒介子是声子,产生一个声子只需要几个meV的能量,且沉积能量的90%以上的比例都用来产生热量（声子）,这使得微量热器具有极好的本征能量分辨率;基于粒子的荧光猝灭效应,光-热双读出方案可以实现粒子鉴别（α vs.β/γ）,极大抑制0vββ衰变中的来自α放射性和中子产生的本底;吸收体材料选择广泛,为在实验中观测到多种核素的Ovββ衰变提供重要可能性。此外,晶体微量热器阵列可以无背景搜索目标核素衰变至其子核激发态的0vββ过程,因为该过程伴随子核退激发产生的特征γ射线,可以此为“标记”。目前国际上低温晶体微量热器已经有了近三十年的发展,而我国在这方面才处于萌芽状态。为此特提出采用钼酸镉（CdMoO4）晶体作为核心吸收体,研制光-热双读出闪烁晶体低温微量热器用以寻找双目标核素100Mo、116Cd无中微子双贝塔衰变。这是因为核素100Mo、116Cd都具有较高的衰变能（QMo=3034 keV,QCd=2813 keV）,大于最危险的天然放射性本底2615 keV的y射线（208T1）;并且二者都具有相对可观的天然同位素丰度,被集中在同一块晶体内。另外钼酸盐晶体作为一种新型的闪烁晶体,这也将极大推动我国自主钼酸盐晶体生长技术的发展,目前宁波大学已经可以生长出品质较好的CdMoO4晶体。本论文的主要工作就是围绕以寻找双目标核素100Mo、116Cd无中微子双贝塔衰变的CdMoO4闪烁晶体光-热双读出低温微量热器的研制展开,主要包含两大部分:模拟计算和实验研究。●模拟部分1.借助高能物理模拟软件Geant4,搭建探测器模型,研究了探测器对电子、光子和中微子的响应;为后续探测器研发设计提供物理依据。2.成功引入DECAY0产生子产生目标核素（无中微子）双贝塔衰变过程,与Geant4相结合,尝试"β+α"符合、"4π"反符合等方法抑制天然放射性本底;综合论证了利用CdMoO4低温微量热器开展双目标核素（100Mo、116Cd）Ovββ实验的可行性,模拟结果给出对感兴趣的目标核素可以将其0vββ衰变的灵敏度提高一个数量级（100Mo的半衰期由文献中1024年提高至1025年;116Cd的半衰期由文献中1023年提高至1024年）。3.初步模拟研究了以子核100Ru和116Sn的特征γ线为“标记”,选择关联晶体单元击中信息的逻辑组合,实现了目标核素100Mo、116Cd到达100Ru、116Sn激发态的无中微子双贝塔衰变的寻找。●实验部分1.设计并搭建了一套宽温度范围（10-300 K）晶体荧光特性测试平台,用来研究CdMo04晶体荧光产额、衰减时间等感兴趣的物理参量,结果表明CdMo04晶体在低温下仍具有较大的荧光产额,这有效指出CdMo04晶体可以作为光-热双读出低温微量热器的核心吸收体。2.通过在法国CSNSM实验室对晶体微量热器研制的学习,首次独立完成了国产CdMo04闪烁晶体光-热双读出微量热器的设计与组装,该CdMo04吸收体是天然同位素丰度,尺寸为Φ25××45mm,密度是6.1 g/cm3,质量为134.1 g。3.利用CSNSM实验室大功率稀释制冷机低温平台,首次进行了以寻找双目标核素100Mo、116Cd无中微子双贝塔衰变的CdMo04晶体微量热器的地面测试实验,测试环境为深冷低温25mK,运行时长约为12小时;依靠低温电子学读出装置,分别完成了光-热两路信号的负载电阻曲线及最佳信噪比测试,为CdMo04晶体微量热器选择最佳工作点参数并成功采集有效数据。4.独立分析数据,最终结果表明CdMoO4晶体光-热双读出低温微量热器具有较好的探测器性能,其中能量分辨为半高全宽5 keV@238 keV到13 keV@2615 keV;通过对光-热两路信号分析,实现了粒子鉴别,针对α与β/γ的粒子的区分度到达21σ,这也表明CdMoO4晶体的光产额高;分析了 CdMoO4晶体自身α放射性含量,评估U/Th污染在mBq/kg量级。5.本工作取得的初步结果显示了 CdMoO4晶体在用微量热器技术寻找100Mo、116Cd无中微子双贝塔衰变实验中是一种理想的吸收体。
李维天[10]（2019）在《SKA EoR探测实验的射电晕前景建模以及EoR信号分离算法的研究》文中认为再电离时期（Epoch of Reionization,EoR）是宇宙演化早期尚不为人所透彻了解的一个重要时期,从宇宙大爆炸之后约3亿年延续到约10亿年,对应的红移范围约为6-15。第一代恒星和星系在这个时期刚形成不久,产生紫外和软X射线辐射使中性重子物质逐渐被再次电离。研究EoR对于理解第一代天体和宇宙早期结构的形成具有重要意义,是建立完整的宇宙演化图景的关键之一。在低频射电波段（～50-200 MHz）探测源自EoR的中性氢21 cm谱线是目前已提出的研究该时期的最直接和有效的办法。然而,由于EoR信号非常微弱,且淹没在比它强约4-5个数量级的前景干扰之中,因此在研究EoR时必须深刻理解各个前景干扰成分的性质,研发具有针对性的前景扣除和EoR信号分离算法。在多种EoR前景干扰成分中,银河系同步辐射和自由—自由辐射、河外点源等几种主要成分,已被较广泛地研究过,它们的低频辐射特征以及对EoR探测的干扰行为已经基本被弄清楚。另一方面,星系团射电晕作为一类较常见的河外射电展源,也将对EoR信号探测产生一定程度的影响。在以往的前景研究中,只有很少几项工作比较简单地触及了射电晕的低频射电辐射。这些工作对射电晕图像和频谱的建模过于简化,而且未进一步分析射电晕辐射对EoR信号探测的具体影响。因此,针对EoR探测实验的前景干扰和信号分离难题,本文分两个方面开展研究:首先是对射电晕的低频射电辐射特征进行更完善、更物理的建模,构建更逼真的前景模型,并在考虑SKA1-Low阵列仪器效应的前提下评估射电晕辐射对EoR信号探测的影响;其次是利用改进的前景模型,基于深度学习研发微弱信号分离算法,用于分离EoR信号和前景干扰。基于Press-Schechter理论和湍流再加速模型,实现了针对射电晕形成和演化过程的完整建模,并据此生成了射电晕的模拟天图,再利用目前最新的SKA1-Low阵列布局模拟了包含仪器效应的SKA1-Low射电晕图像。通过在120-128、154-162和192-200 MHz三个频带内比较射电晕和EoR信号的一维功率谱,发现在0.1 Mpc-1<κ<2Mpc-1（约对应于1.2’<s<24’）尺度范围射电晕在三个频带内的典型功率分别约为EoR信号的10 000、1000和300倍。同时通过研究二维功率谱以及EoR窗口发现,在0.5Mpc-1（?）k（?）1Mpc-1（约对应于2.4’（?）s（?）4.8’）尺度范围以及68%误差范围内,射电晕辐射与EoR信号的功率比在三个频带内分别可达约230-800%、18-95%和7-40%。这说明射电晕辐射在EoR窗口内所泄漏的功率是不可忽略的——尤其在～120 MHz的较低频率更为显着。此外,我们还发现仪器响应所产生的频谱伪结构会显着增强射电晕辐射在EoR窗口内的泄漏,而且旁瓣里的射电晕辐射使这个问题更加严重。这些结果说明射电晕是一个此前尚未引起充分重视的前景干扰成分,需要在EoR观测中认真对待。基于上述改进的前景模型以及模拟的SKA1-Low图像,进一步研究了干涉阵列波束效应对前景辐射频谱光滑性的影响。干涉阵列波束的频率依赖效应会使原本光滑的前景频谱产生快速变化的起伏,损坏频谱的光滑性,导致传统前景扣除方法不再适用。为了解决这个问题,我们基于深度学习方法设计了一个包含9个卷积层的卷积去噪自编码器（Convolutional Denoising AutoEncoder,CDAE）用来分离 EoR 信号。使用模拟的SKA1-Low图像进行训练和测试,发现由CDAE重建的EoR信号与输入的EoR信号之间的相关系数达到ζcdae=0.929±0.045,即表明CDAE准确地分离了EoR信号。与此相比,传统的多项式拟合法和连续小波变换法在分离EoR信号时并不成功,分别仅有ζpoly=0.296±0.121 和 ζcwt=0.198±0.160。因此,CDAE 能够有效克服波束效应对前景辐射频谱光滑性的破坏,并且准确地分离EoR信号,反映了深度学习方法在未来EoR实验中的潜在重要作用。
二、Left (N,U)-coherent Dimensions and Excellent Extensions of Rings（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、Left (N,U)-coherent Dimensions and Excellent Extensions of Rings（论文提纲范文）
（1）熔盐堆用纳米孔石墨的制备及辐照行为研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 略缩词 |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 熔盐反应堆 |
| 1.2 对核石墨的要求 |
| 1.2.1 核石墨 |
| 1.2.2 MSR的设计 |
| 1.2.3 MSR对石墨孔隙的要求 |
| 1.3 核石墨的辐照行为 |
| 1.3.1 辐照损伤机理 |
| 1.3.2 离子辐照 |
| 1.4 论文研究主要目的和内容 |
| 1.4.1 论文主要目的 |
| 1.4.2 论文主要内容 |
| 第二章 实验方法及表征方法 |
| 2.1 样品制备方法 |
| 2.1.1 等静压方法 |
| 2.1.2 浸渍碳化工艺 |
| 2.2 离子辐照损伤的模拟与实验 |
| 2.2.1 辐照损伤剂量(dpa) |
| 2.2.2 SRIM模拟 |
| 2.2.3 辐照实验 |
| 2.3 表征方法 |
| 2.3.1 孔结构的表征 |
| 2.3.2 机械性能的表征 |
| 2.3.3 形貌的表征 |
| 2.3.4 微结构的表征 |
| 第三章 NPIG的制备及其辐照行为 |
| 3.1 前言 |
| 3.2 实验 |
| 3.2.1 NPIG的制备 |
| 3.2.2 辐照实验 |
| 3.2.3 表征 |
| 3.3 结果与讨论 |
| 3.3.1 NPIG的孔结构 |
| 3.3.2 微观形貌的变化 |
| 3.3.3 微结构的变化 |
| 3.3.4 机械强度(杨氏模量和硬度)的变化 |
| 3.3.5 截面的表征 |
| 3.4 结论 |
| 第四章 SSNG的制备及其辐照行为 |
| 4.1 前言 |
| 4.2 实验 |
| 4.2.1 SSNG的制备 |
| 4.2.2 辐照实验 |
| 4.2.3 表征 |
| 4.3 结果与讨论 |
| 4.3.1 SSNG的孔结构 |
| 4.3.2 机械性能的变化 |
| 4.3.3 微观形貌的变化 |
| 4.3.4 微结构的变化 |
| 4.3.5 辐照诱导的缺陷的演化 |
| 4.4 结论 |
| 第五章 聚酰亚胺浸渍工艺制备D-IG-110及其辐照行为 |
| 5.1 前言 |
| 5.2 实验 |
| 5.2.1 D-IG-110的制备 |
| 5.2.2 辐照实验 |
| 5.2.3 表征 |
| 5.3 结果与讨论 |
| 5.3.1 D-IG-110的孔结构 |
| 5.3.2 微结构的变化 |
| 5.3.3 微观形貌的变化 |
| 5.4 结论 |
| 第六章 天然石墨片为填料的细颗粒石墨FG的制备与其辐照行为 |
| 6.1 前言 |
| 6.2 实验 |
| 6.2.1 FG的制备 |
| 6.2.2 辐照实验 |
| 6.2.3 表征 |
| 6.3 结果与讨论 |
| 6.3.1 FG的孔结构 |
| 6.3.2 微结构的变化 |
| 6.3.3 表面微结构的变化 |
| 6.3.4 微观形貌的变化 |
| 6.3.5 结构与形貌演化机理 |
| 6.3.6 退火 |
| 6.4 结论 |
| 第七章 总结与展望 |
| 7.1 研究总结 |
| 7.2 主要创新点 |
| 7.3 展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
| 攻读学位期间发表论文与专利 |
| 附外文论文 |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
（2）亚锡硫属化合物红外非线性光学晶体（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第1章 引言 |
| 1.1 研究背景 |
| 1.2 非线性光学效应 |
| 1.3 非线性光学晶体的分类 |
| 1.3.1 深紫外区非线性光学晶体 |
| 1.3.2 紫外区非线性光学晶体 |
| 1.3.3 可见-近红外区非线性光学晶体 |
| 1.3.4 中远红外区非线性光学晶体 |
| 1.3.4.1 硫属化合物 |
| 1.3.4.2 磷化物 |
| 1.3.4.3 卤化物 |
| 1.4 中远红外非线性光学晶体的性能要求及设计合成 |
| 1.4.1 中远红外非线性光学晶体的性能要求 |
| 1.4.2 中远红外非线性光学晶体的设计合成 |
| 1.5 亚锡硫属化合物的研究现状 |
| 1.6 硫属化合物的合成方法 |
| 1.6.1 常规溶液法 |
| 1.6.2 水热或溶剂热法 |
| 1.6.3 固相法 |
| 1.7 本论文的研究内容及主要进展 |
| 第2章 Sn_2Ga_2S_5的合成、结构及倍频性能的研究 |
| 2.1 前言 |
| 2.2 试剂、仪器及测试方法 |
| 2.3 化合物的合成 |
| 2.4 晶体结构 |
| 2.4.1 晶体结构确定 |
| 2.4.2 晶体结构描述 |
| 2.5 化合物的性质表征及理论计算 |
| 2.5.1 性质表征 |
| 2.5.2 理论计算 |
| 2.6 本章小结 |
| 第3章 SnPS_3、SnPS_(2.86)Se_(0.14)和SnPSe_3的合成、结构及倍频性能的研究 |
| 3.1 前言 |
| 3.2 试剂、仪器及测试方法 |
| 3.3 化合物的合成 |
| 3.4 晶体结构 |
| 3.4.1 晶体结构确定 |
| 3.4.2 晶体结构描述 |
| 3.5 化合物的性质表征及理论计算 |
| 3.5.1 性质表征 |
| 3.5.2 理论计算 |
| 3.6 本章小结 |
| 第4章 Sn_7Br_(10)S_2的合成、结构及倍频性能的研究 |
| 4.1 前言 |
| 4.2 试剂、仪器及测试方法 |
| 4.3 化合物的合成 |
| 4.4 晶体结构 |
| 4.4.1 晶体结构确定 |
| 4.4.2 晶体结构描述 |
| 4.5 化合物的性质表征 |
| 4.6 本章小结 |
| 第5章 总结与展望 |
| 5.1 本论文的工作总结 |
| 5.2 展望 |
| 参考文献 |
| 附录 硕士期间获得的其他化合物 |
| 硕士期间的研究成果 |
| 致谢 |
（3）粘弹性Taylor-Couette湍流的直接数值模拟研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 研究背景 |
| 1.1.1 壁面剪切湍流 |
| 1.1.2 Taylor-Couette湍流 |
| 1.1.3 粘弹性流体 |
| 1.2 研究现状与意义 |
| 1.2.1 聚合物湍流减阻 |
| 1.2.2 弹惯性湍流 |
| 1.2.3 粘弹性Taylor-Couette流动 |
| 1.3 本文主要研究工作 |
| 第二章 粘弹性Taylor-Couette湍流模拟的数值方法 |
| 2.1 粘弹性湍流的数值模拟 |
| 2.2 粘弹性Taylor-Couette流动的数学模型 |
| 2.2.1 本构模型 |
| 2.2.2 控制方程 |
| 2.3 速度场求解的数值方法 |
| 2.3.1 谱方法简介 |
| 2.3.2 谱方法求解速度场 |
| 2.3.3 Chebyshev多项式 |
| 2.3.4 不同表达式形式的Chebyshev多项式谱系数 |
| 2.4 构型张量场求解的数值方法 |
| 2.4.1 全谱方法 |
| 2.4.2 伪谱-差分杂交方法 |
| 第三章 粘弹性Taylor-Couette湍流的曲率依赖性研究 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 物理问题和数学描述 |
| 3.3 计算方法和程序验证 |
| 3.4 湍流的增阻现象 |
| 3.4.1 角动量通量 |
| 3.4.2 扭矩 |
| 3.4.3 增阻率 |
| 3.5 湍流的增阻机理 |
| 3.5.1 流场涡结构 |
| 3.5.2 Pakdel-McKinley准则 |
| 3.5.3 角动量通量输运 |
| 3.5.4 速度脉动特性 |
| 3.5.5 涡的生成机制 |
| 3.6 本章小结 |
| 第四章 粘弹性Taylor-Couette湍流的高阶流态转捩研究 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 物理问题和数学描述 |
| 4.3 计算方法和程序验证 |
| 4.4 流态转捩 |
| 4.4.1 牛顿湍流 |
| 4.4.2 湍流层流化 |
| 4.4.3 层流失稳转捩 |
| 4.4.4 条带结构 |
| 4.5 转捩机理 |
| 4.5.1 角动量通量平衡 |
| 4.5.2 惯性和弹性的竞争 |
| 4.5.3 Pakdel-McKinley准则 |
| 4.6 本章小结 |
| 第五章 粘弹性Taylor-Couette湍流的惯/弹性主导机制研究 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 物理问题和数学描述 |
| 5.3 计算方法和程序验证 |
| 5.4 近壁面的流场结构 |
| 5.4.1 弹性戈特勒涡 |
| 5.4.2 人字形条带结构 |
| 5.5 聚合物引起的湍流动力学 |
| 5.5.1 角动量的输运 |
| 5.5.2 平均动能和湍动能budget分析 |
| 5.5.3 雷诺剪切应力budget分析 |
| 5.6 流动和微观结构的耦合 |
| 5.6.1 聚合物的拉伸 |
| 5.6.2 环应力 |
| 5.7 本章小结 |
| 第六章 工作总结和研究展望 |
| 6.1 工作总结 |
| 6.2 主要创新点 |
| 6.3 研究展望 |
| 附录A 柱坐标下各种微分形式的推导 |
| 附录B 柱坐标下控制方程的分量形式 |
| 参考文献 |
| 攻读博士学位期间的研究成果 |
| 致谢 |
（4）基于金刚石氮-空位色心的纳米磁成像实验研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第1章 背景 |
| 1.1 量子信息 |
| 1.1.1 量子纠缠 |
| 1.1.2 量子计算 |
| 1.2 量子计算机的物理实现 |
| 1.3 各量子精密测量体系简介 |
| 1.3.1 离子阱 |
| 1.3.2 光学 |
| 1.3.3 核磁共振 |
| 1.3.4 冷原子 |
| 1.3.5 超导 |
| 1.3.6 NV色心(Nitrogen-vacancy center) |
| 1.4 NV色心的性质和用于测磁的原理 |
| 1.4.1 NV色心的几何结构 |
| 1.4.2 NV色心的电子结构 |
| 1.4.3 NV色心基态哈密顿量 |
| 1.4.4 NV色心测磁的原理 |
| 1.5 微观磁共振的国内外研究进展和趋势 |
| 1.5.1 简介 |
| 1.5.2 纳米尺度的核磁共振 |
| 1.5.3 单分子顺磁共振 |
| 1.6 应用展望 |
| 第2章 磁噪声成像 |
| 2.1 背景 |
| 2.2 装置 |
| 2.2.1 实验流程 |
| 2.2.2 AFM(Atomic Force Microscope)部分 |
| 2.2.3 ODMR(Optically Detected Magnetic Resonance)部分 |
| 2.2.4 材料 |
| 2.3 原理 |
| 2.3.1 自旋噪声影响NV相干性质 |
| 2.3.2 技术 |
| 2.4 理论计算 |
| 2.5 结果 |
| 2.5.1 NV与TEM联合成像 |
| 2.5.2 铁蛋白自旋高分辨成像 |
| 2.6 实验过程中发现的有趣现象 |
| 2.6.1 树脂变形 |
| 2.7 小节 |
| 第3章 开放量子系统模拟器 |
| 3.1 NV色心系统的哈密顿量 |
| 3.2 NV centers的环境噪声 |
| 3.3 增强退相干 |
| 3.4 抑制来自核和电子自旋的环境噪音 |
| 3.5 削弱退相干 |
| 3.6 微调量子比特退的相干 |
| 3.7 理论计算 |
| 3.7.1 同时施加两路微波时的哈密顿量 |
| 3.7.2 在自由演化时插入动力学解耦 |
| 3.7.3 其他计算 |
| 3.8 小节 |
| 第4章 总结和展望 |
| 参考文献 |
| 附录A 补充材料 |
| A.1 NV色心基态的哈密顿量及含时演化 |
| A.1.1 NV色心基态的哈密顿量 |
| A.1.2 含时演化 |
| A.1.3 常用的近似方法 |
| A.2 NV的拉比震荡 |
| A.2.1 自旋1/2旋转波近似 |
| A.2.2 二能级共振的数学解释 |
| A.2.3 二能级下的bloch球 |
| A.2.4 NV自旋1的转波近似 |
| A.2.5 NV自旋1耦合14N自旋1旋转波近似 |
| A.2.6 FID的数学解释 |
| A.2.7 二能级共振的数学解释 |
| A.3 关键代码 |
| A.3.1 NV的拉比振荡 |
| 致谢 |
| 在读期间发表的学术论文与取得的研究成果 |
（5）基于几种过渡金属配合物的分子自旋电子学器件设计（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第1章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 分子自旋电子学简介 |
| 1.2.1 单分子磁体 |
| 1.2.2 基于单分子的自旋操控 |
| 1.2.3 分子电子学器件的研究现状 |
| 1.3 碗烯corannulene简介 |
| 1.3.1 Corannulene的结构特征和配位特点 |
| 1.3.2 Corannulene的制备 |
| 1.3.3 Corannulene的主要应用方向 |
| 1.3.4 Corannulene基功能分子在分子电子器件领域的研究现状 |
| 1.4 双金属笼型配合物简介 |
| 1.4.1 笼型配合物阵列的几何结构和组分 |
| 1.4.2 同质/异质双金属笼型配合物的制备 |
| 1.4.3 笼型配合物电子组态和磁性表现 |
| 1.4.4 双金属笼型配合物在分子电子器件领域的研究现状 |
| 1.5 卟啉及金属卟啉简介 |
| 1.5.1 卟啉及金属卟啉的制备和功能化方向 |
| 1.5.2 卟啉或金属卟啉基功能分子或材料的设计和性质 |
| 1.6 本文课题来源及研究内容 |
| 1.6.1 课题来源 |
| 1.6.2 研究目的和内容 |
| 第2章 基于密度泛函理论和非平衡格林函数的输运计算 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 密度泛函理论 |
| 2.2.1 Hohenberg-Kohn定理 |
| 2.2.2 Kohn-Sham方程 |
| 2.2.3 交换关联泛函 |
| 2.3 非平衡格林函数方法 |
| 2.3.1 非平衡态下量子输运性质的计算流程 |
| 2.3.2 求解非平衡格林函数 |
| 2.4 本章小结 |
| 第3章 用Corannulene和CpFe配合物设计多态自旋电导开关 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 模型和方法 |
| 3.2.1 模型 |
| 3.2.2 计算方法和参数设置 |
| 3.3 CpFe·corannulene配合物异构体的几何结构和能量 |
| 3.4 电子结构和输运性质 |
| 3.4.1 平衡态条件下的电子结构和输运性质 |
| 3.4.2 非平衡态条件下的输运性质 |
| 3.5 异构体间转换的过渡态和能垒 |
| 3.6 本章小结 |
| 第4章 基于笼型配合物设计具有高应变容忍性的完美自旋滤波器 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 模型参数和计算方法 |
| 4.3 几何构型和电子组态 |
| 4.3.1 几何构型和拉伸应变 |
| 4.3.2 稳定的高自旋电子组态 |
| 4.4 自旋相关的输运性质 |
| 4.5 本章小结 |
| 第5章 基于对称配合物[Ni_2(OOCH)_4(NCS)_2]设计的单分子电子器件 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 模型和计算方法 |
| 5.3 不同电子组态下的几何结构 |
| 5.4 输运性质 |
| 5.4.1 平衡条件下的输运性质 |
| 5.4.2 非平衡条件下的输运性质 |
| 5.5 本章小结 |
| 第6章 基于卟啉和锌/铁卟啉衍生物的分子电子器件设计 |
| 6.1 引言 |
| 6.2 模型和计算方法 |
| 6.3 卟啉类衍生物的几何构象和电子组态 |
| 6.3.1 卟啉和金属卟啉及其衍生物的几何构象 |
| 6.3.2 P、ZnP和FeP及其二聚体和Twist结构的电子组态 |
| 6.4 ZnP、FeP二聚体及Twist结构的自旋相关输运性质 |
| 6.5 本章小结 |
| 结论 |
| 参考文献 |
| 攻读博士学位期间发表的学术论文 |
| 致谢 |
（6）大功率IGBT模块电磁干扰特性研究（论文提纲范文）
| 致谢 |
| 摘要 |
| abstract |
| 变量注释表 |
| 1 绪论 |
| 1.1 课题研究背景及意义 |
| 1.2 国内外研究现状 |
| 1.3 本文主要研究内容 |
| 2 电磁干扰源与仿真理论介绍 |
| 2.1 电磁干扰来源 |
| 2.2 理论分析和仿真软件 |
| 2.3 本章小结 |
| 3 IGBT开关行为特性 |
| 3.1 IGBT简介 |
| 3.2 IGBT的静态特性 |
| 3.3 IGBT的开关特性 |
| 3.4 IGBT开关行为特性仿真分析 |
| 3.5 本章小结 |
| 4 大功率IGBT模块电磁干扰特性仿真分析 |
| 4.1 IGBT仿真难点 |
| 4.2 IGBT模块电磁暂态仿真分析 |
| 4.3 IGBT模块与散热器仿真分析 |
| 4.4 基于Simplorer与 Q3D联合的IGBT暂态仿真分析 |
| 4.5 本章小结 |
| 5 实验验证与分析 |
| 5.1 实验平台介绍 |
| 5.2 实验分析 |
| 5.3 本章小结 |
| 6 总结与展望 |
| 6.1 全文总结 |
| 6.2 工作展望 |
| 参考文献 |
| 作者简历 |
| 学位论文数据集 |
（7）无线光通信轨道角动量技术若干关键问题研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 研究背景及意义 |
| 1.2 研究现状 |
| 1.2.1 传统无线光通信 |
| 1.2.2 大气光通信中OAM技术 |
| 1.2.3 水下光通信中OAM技术 |
| 1.3 论文主要内容及框架 |
| 1.4 论文创新点 |
| 第二章 无线信道中涡旋光束的传输理论 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 典型无线信道概述 |
| 2.2.1 湍流形成过程 |
| 2.2.2 大气湍流信道 |
| 2.2.3 海洋湍流信道 |
| 2.2.4 水下衰减信道 |
| 2.3 涡旋光束及轨道角动量技术 |
| 2.3.1 典型涡旋光束 |
| 2.3.2 涡旋光束的产生与检测 |
| 2.3.3 轨道角动量复用及编解码技术 |
| 2.4 涡旋光束在湍流信道中的传输 |
| 2.4.1 随机波动方程及其近似求解方法 |
| 2.4.2 湍流信道中随机相位屏的仿真 |
| 2.5 本章小结 |
| 第三章 无线信道中涡旋光束轨道角动量弥散规律研究 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 LG光束光场分布特点分析 |
| 3.3 湍流信道中OAM谱推导及弥散规律分析 |
| 3.3.1 大气湍流信道的OAM谱推导 |
| 3.3.1.1 弱大气湍流信道情况 |
| 3.3.1.2 中强大气湍流信道 |
| 3.3.1.3 大气湍流中的简化OAM谱准确性验证 |
| 3.3.1.4 大气湍流中的OAM谱变化规律分析 |
| 3.3.2 海洋性大气湍流信道的OAM谱 |
| 3.3.2.1 海洋性大气湍流信道的OAM谱推导 |
| 3.3.2.2 海洋性大气湍流信道的OAM谱分析 |
| 3.3.3 海洋湍流信道的OAM谱分析 |
| 3.4 光束偏移对OAM模式弥散的影响 |
| 3.4.1 偏移模型建立与分析 |
| 3.4.2 角向倾斜下OAM谱表达式推导与分析 |
| 3.4.3 角向倾斜下OAM复用系统误码率性能及容限分析 |
| 3.5 本章小结 |
| 第四章 水下信道中基于机器学习的轨道角动量态检测方法研究 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 卷积神经网络及OAM态检测方法 |
| 4.2.1 卷积神经网络架构 |
| 4.2.2 OAM叠加态光强分布特性 |
| 4.2.3 基于CNN的OAM模式分类器 |
| 4.3 海洋湍流信道中CNN-OAM检测性能分析 |
| 4.3.1 仿真系统架构 |
| 4.3.2 仿真性能分析 |
| 4.4 水下信道CNN-OAM检测实验研究 |
| 4.4.1 实验整体设计及实验基础 |
| 4.4.2 实验结果分析 |
| 4.4.3 实验小结 |
| 4.5 本章小结 |
| 第五章 水下信道中基于轨道角动量编码的逆向调制方案设计与研究 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 基于CNN-OAM模式分类器的OAM编解码的逆向调制方案 |
| 5.2.1 传统逆向调制方案基本原理 |
| 5.2.2 基于CNN-OAM模式分类器的OAM编解码的逆向调制方案 |
| 5.3 基于OAM编解码的单工逆向调制方案性能仿真分析 |
| 5.4 基于CNN-OAM的单工逆向调制方案实验初步验证 |
| 5.4.1 实验设计 |
| 5.4.2 实验结果分析 |
| 5.5 本章小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 6.1 研究总结 |
| 6.2 研究展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读博士期间取得的研究成果 |
（8）两相湍流燃烧边界层的直接数值模拟及数据驱动建模（论文提纲范文）
| 致谢 |
| 摘要 |
| Abstract |
| 术语表 |
| 1 绪论 |
| 1.1 两相湍流燃烧边界层的研究背景 |
| 1.2 边界层湍流研究概述 |
| 1.2.1 气相等温湍流边界层 |
| 1.2.2 气相非等温湍流边界层 |
| 1.2.3 两相湍流边界层 |
| 1.3 湍流调制研究概述 |
| 1.3.1 斯托克斯数 |
| 1.3.2 颗粒雷诺数 |
| 1.3.3 长度尺度 |
| 1.3.4 颗粒体积浓度 |
| 1.3.5 颗粒动量数 |
| 1.4 火焰壁面相互作用概述 |
| 1.4.1 层流火焰壁面相互作用 |
| 1.4.2 湍流火焰壁面相互作用 |
| 1.5 直接数值模拟与数据驱动建模 |
| 1.6 本文的主要研究内容 |
| 2 直接数值模拟方法 |
| 2.1 连续相控制方程 |
| 2.1.1 不可压形式 |
| 2.1.2 全可压形式 |
| 2.2 离散相控制方程 |
| 2.2.1 点源计算方法 |
| 2.2.2 全尺度内嵌边界模拟方法 |
| 2.3 本章小结 |
| 3 微观尺度下的颗粒湍流相互作用 |
| 3.1 计算模型和参数 |
| 3.2 湍动能守恒方程 |
| 3.2.1 物理空间下的调制 |
| 3.2.2 颗粒局部的调制 |
| 3.2.3 谱空间下的调制 |
| 3.3 拟涡能守恒方程 |
| 3.4 颗粒雷诺数与湍流调制准则 |
| 3.5 两相流中小尺度湍流的特性 |
| 3.5.1 耗散率与拟涡能间歇性的相似性 |
| 3.5.2 耗散率和拟涡能空间分布的相似性 |
| 3.6 本章小结 |
| 4 无反应平板湍流边界层的直接数值模拟 |
| 4.1 边界层湍流的产生方法 |
| 4.2 湍流边界层的计算参数 |
| 4.3 结果与验证 |
| 4.4 本章小结 |
| 5 两相湍流燃烧边界层的直接数值模拟 |
| 5.1 工程背景及计算模型 |
| 5.2 火焰结构和湍流涡结构 |
| 5.3 燃烧模态 |
| 5.4 火焰湍流相互作用 |
| 5.5 火焰壁面作用 |
| 5.6 惰性颗粒在燃烧边界层中的运动 |
| 5.7 本章小结 |
| 6 数据驱动的大涡模拟亚网格应力模型 |
| 6.1 大涡模拟简介 |
| 6.2 数据准备 |
| 6.3 模型训练与先验分析 |
| 6.3.1 随机森林模型 |
| 6.3.2 神经网络模型 |
| 6.4 模型改进 |
| 6.5 后验分析 |
| 6.6 本章小结 |
| 7 总结与展望 |
| 7.1 全文总结 |
| 7.2 创新点 |
| 7.3 研究展望 |
| 参考文献 |
| 附录 A |
| 附录 B |
| 作者简历 |
（9）基于100Mo&116Cd目标核素的无中微子双贝塔衰变微量热器的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第1章 绪论 |
| 1.1 贝塔衰变 |
| 1.1.1 中微子假说 |
| 1.1.2 费米模型 |
| 1.1.3 中微子存在的实验证明 |
| 1.2 无中微子双贝塔衰变 |
| 1.2.1 物理意义 |
| 1.2.2 衰变能谱 |
| 1.2.3 候选核素 |
| 1.2.4 无中微子双贝塔衰变寻找 |
| 1.3 无中微子双贝塔衰变实验现状 |
| 1.3.1 时间投影室相关实验 |
| 1.3.2 基于气体径迹探测器相关实验 |
| 1.3.3 基于半导体探测器相关实验 |
| 1.3.4 基于液体闪烁体探测器相关实验 |
| 1.3.5 基于微量热器相关实验 |
| 1.3.6 我国相关实验布署 |
| 1.4 论文选题背景 |
| 参考文献 |
| 第2章 闪烁晶体低温微量热器 |
| 2.1 探测器原理 |
| 2.1.1 吸收体 |
| 2.1.2 传感器 |
| 2.1.3 超低温mK级制冷系统 |
| 2.2 微量热器典型应用 |
| 2.3 光-热双读出闪烁晶体微量热器 |
| 2.4 小结 |
| 参考文献 |
| 第3章 ~(116)Cd~(100)MoO_4晶体微量热器蒙特卡洛模拟 |
| 3.1 蒙特卡洛方法及Geant4简介 |
| 3.2 探测器模拟 |
| 3.2.1 探测器几何框架构建 |
| 3.2.2 模拟信号/本底发生事件估算 |
| 3.2.3 DECAYO事件产生子简介 |
| 3.3 蒙特卡洛模拟结果 |
| 3.3.1 ~(100)Mo &~(116)Cd双贝塔衰变本底研究 |
| 3.3.2 天然放射性本底研究 |
| 3.3.3 ~(100)Mo &~(116)Cd无中微子双贝塔衰变灵敏度预估 |
| 3.4 目标核素无中微子双贝塔衰变至子核激发态的可行性模拟研究 |
| 3.4.1 ~(100)Mo至子核~(100)Ru~*无中微子双贝塔衰变寻找模拟 |
| 3.4.2 ~(116)Cd至子核~(116)Sn~*无中微子双贝塔衰变寻找模拟 |
| 3.5 小结 |
| 参考文献 |
| 第4章 闪烁晶体低温微量热器研制与运行 |
| 4.1 荧光特性测试 |
| 4.1.1 激光激发低温测试平台 |
| 4.1.2 CdMoO_4晶体荧光特性分析 |
| 4.2 晶体低温微量热器研制 |
| 4.2.1 CdMoO_4晶体 |
| 4.2.2 铜框支架 |
| 4.2.3 NTD-Ge温度传感器 |
| 4.2.4 硅热敏电阻 |
| 4.2.5 PTFE支撑元件 |
| 4.2.6 光收集器 |
| 4.2.7 粘合工艺 |
| 4.2.8 晶体微量热器组装 |
| 4.2.9 引线键合工艺 |
| 4.2.10 信号引出 |
| 4.2.11 其他钼酸盐晶体微量热器 |
| 4.2.12 晶体微量热器阵列组装 |
| 4.3 微量热器mK级超低温运行测试 |
| 4.3.1 测试装置 |
| 4.3.2 电子学及数据获取系统 |
| 4.3.3 最佳工作条件选取 |
| 4.4 实验数据采集 |
| 4.5 小结 |
| 参考文献 |
| 第5章 晶体低温微量热器数据分析 |
| 5.1 离线数据预处理 |
| 5.1.1 微量热器特征信号输出 |
| 5.1.2 最佳信噪比滤波器 |
| 5.1.3 触发选择及关键参数获取 |
| 5.2 CdMoO_4微量热器数据分析 |
| 5.2.1 稳定性修正 |
| 5.2.2 关联系数选择 |
| 5.2.3 能量刻度 |
| 5.2.4 粒子鉴别 |
| 5.2.5 晶体内放射性污染 |
| 5.3 Li_2MoO_4微量热器数据分析 |
| 5.4 大块CdMoO_4微量热器数据分析 |
| 5.5 小结 |
| 参考文献 |
| 第6章 总结与展望 |
| 附录A 双贝塔衰变偶然符合本底估算示例 |
| 附录B 放射源激发闪烁晶体低温测试平台 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 在读期间发表的学术论文与取得的研究成果 |
（10）SKA EoR探测实验的射电晕前景建模以及EoR信号分离算法的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 主要符号对照表 |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 研究背景和意义 |
| 1.2 研究内容和目标 |
| 1.3 研究方案 |
| 1.4 本文框架 |
| 第二章 射电天文学基础 |
| 2.1 射电天文学简介 |
| 2.1.1 简介和历史 |
| 2.1.2 低频波段的机遇和挑战 |
| 2.2 辐射理论基础 |
| 2.2.1 比强度、流量密度和谱能量密度 |
| 2.2.2 辐射转移方程和光深 |
| 2.2.3 热平衡和Kirchhoff定律 |
| 2.2.4 黑体辐射和亮温度 |
| 2.2.5 电阻的热噪声 |
| 2.3 谱线辐射基础 |
| 2.3.1 Einstein系数和细致平衡方程 |
| 2.3.2 含Einstein系数的辐射转移方程 |
| 2.3.3 能级相对布居和激发温度 |
| 2.4 基本天线概念 |
| 2.4.1 短偶极天线的辐射场 |
| 2.4.2 功率方向图和增益 |
| 2.4.3 主瓣及其半功率波束宽度 |
| 2.4.4 有效接收面积 |
| 2.4.5 天线温度 |
| 2.5 射电干涉测量的基本原理 |
| 2.5.1 二元单色干涉仪 |
| 2.5.2 有限带宽和平均时间的影响 |
| 2.5.3 干涉成像原理 |
| 2.5.4 uv覆盖和脏图 |
| 2.5.5 栅格化和加权方法 |
| 2.5.6 CLEAN算法和洁图 |
| 2.5.7 点源灵敏度和亮度灵敏度 |
| 第三章 EoR信号的特征和探测方法 |
| 3.1 EoR信号的原理和特征 |
| 3.1.1 中性氢21 cm谱线 |
| 3.1.2 EoR信号的亮温度 |
| 3.1.3 EoR信号随红移的演化 |
| 3.2 一维和二维功率谱的计算 |
| 3.3 EoR探测的三种方法 |
| 3.4 EoR探测的主要困难 |
| 3.5 主要前景干扰成分 |
| 3.5.1 银河系同步辐射 |
| 3.5.2 银河系自由—自由辐射 |
| 3.5.3 河外点源 |
| 3.5.4 河外展源 |
| 3.6 前景识别与分离方法 |
| 3.7 前景楔形和EoR窗口 |
| 3.8 小结 |
| 第四章 低频射电天空建模的改进 |
| 4.1 星系团射电晕 |
| 4.1.1 星系团的质量和红移分布 |
| 4.1.2 星系团并合历史的模拟 |
| 4.1.3 高能电子的演化模型 |
| 4.1.4 数值计算方法 |
| 4.1.5 射电晕的识别和半径 |
| 4.1.6 模型参数调节和模拟结果 |
| 4.1.7 射电晕天图生成 |
| 4.2 银河系弥散辐射 |
| 4.2.1 同步辐射 |
| 4.2.2 自由—自由辐射 |
| 4.3 河外点源 |
| 4.4 Eo R信号 |
| 4.5 SKA1-Low观测图像的模拟 |
| 4.5.1 SKA1-Low阵列布局 |
| 4.5.2 可见度数据的模拟与成像 |
| 4.6 小结 |
| 第五章 射电晕辐射对EoR信号探测的影响 |
| 5.1 频率维度的加窗处理 |
| 5.2 一维功率谱的对比 |
| 5.3 二维功率谱以及EoR窗口的对比 |
| 5.4 频谱伪结构的影响 |
| 5.5 旁瓣内射电晕辐射的影响 |
| 5.6 小结 |
| 第六章 基于深度学习的EoR信号分离算法 |
| 6.1 干涉阵列波束的频率依赖效应 |
| 6.2 基于深度学习的新算法 |
| 6.2.1 深度学习简介 |
| 6.2.2 为什么采用CDAE? |
| 6.2.3 CDAE的结构和原理 |
| 6.2.4 网络架构的设计 |
| 6.2.5 训练和评估方法 |
| 6.3 新算法的效果演示和评估 |
| 6.3.1 训练数据的模拟 |
| 6.3.2 数据的预处理 |
| 6.3.3 CDAE的训练和结果 |
| 6.3.4 CDAE有效性的验证 |
| 6.4 讨论 |
| 6.4.1 为什么使用Fourier变换预处理数据? |
| 6.4.2 与传统方法的对比 |
| 6.5 小结 |
| 全文总结 |
| 附录A 补充公式 |
| A.1 维里半径和维里质量 |
| A.2 r_(200)与r_(500)以及M_(200)与M_(500)的换算 |
| A.3 暗物质塌缩的临界密度 |
| A.4 宇宙年龄与红移的关系 |
| A.5 共动距离、光度距离和角直径距离 |
| A.6 波数与尺度的换算 |
| 附录B 常用CGS单位的换算 |
| 附录C Fokker–Planck方程数值算法 |
| C.1 数值算法描述 |
| C.2 求解程序的测试 |
| 附录D 已观测到的射电晕目录 |
| 参考文献 |
| 主要缩略语对照表 |
| 主要术语汉英对照表 |
| 致谢 |
| 攻读学位期间发表的学术论文 |
| 简历 |
四、Left (N,U)-coherent Dimensions and Excellent Extensions of Rings（论文参考文献）
- [1]熔盐堆用纳米孔石墨的制备及辐照行为研究[D]. 张鹤耀. 山东大学, 2021(11)
- [2]亚锡硫属化合物红外非线性光学晶体[D]. 时智慧. 扬州大学, 2021(08)
- [3]粘弹性Taylor-Couette湍流的直接数值模拟研究[D]. 宋家兴. 中国科学技术大学, 2021(09)
- [4]基于金刚石氮-空位色心的纳米磁成像实验研究[D]. 彭世杰. 中国科学技术大学, 2020(01)
- [5]基于几种过渡金属配合物的分子自旋电子学器件设计[D]. 蒋英杰. 哈尔滨理工大学, 2020
- [6]大功率IGBT模块电磁干扰特性研究[D]. 郎君. 中国矿业大学, 2020(03)
- [7]无线光通信轨道角动量技术若干关键问题研究[D]. 崔小舟. 北京邮电大学, 2020
- [8]两相湍流燃烧边界层的直接数值模拟及数据驱动建模[D]. 汪卓. 浙江大学, 2020(07)
- [9]基于100Mo&116Cd目标核素的无中微子双贝塔衰变微量热器的研究[D]. 薛明萱. 中国科学技术大学, 2019(02)
- [10]SKA EoR探测实验的射电晕前景建模以及EoR信号分离算法的研究[D]. 李维天. 上海交通大学, 2019(06)